在串联RLC电路对阶跃电压响应的研究中发展出的公式在此展示，并在计算器中使用。
在下面的公式中，\( \alpha = \dfrac{R}{2 L} \)
当电压阶跃函数形式为 \( V_0 u(t) \) 时，我们需要考虑以下三种可能的情况：
情况 1: 当 \( \dfrac{1}{L C} \gt \left(\dfrac{R}{2 L}\right)^2 \) 时，电路是欠阻尼状态
设 \( \omega = \sqrt {\dfrac{1}{L C} - \left(\dfrac{R}{2 L}\right)^2} \)
电流和电压表示为
\( i(t) = \dfrac{V_0}{\omega L} \; \sin (\omega t) \; e^{-\alpha t} \)
\( v_R(t) = R \; i(t) = V_0 \dfrac{2 \alpha}{\omega } \sin (\omega t) e^{-\alpha t} \)
\( v_L(t) = L \; \dfrac{d i}{dt} = V_0 ( \cos (\omega t)- \dfrac{\alpha}{\omega} \sin (\omega t) ) e^{-\alpha t} \)
\( v_C(t) = V_0 - V_0 \left\{ \cos (\omega t) + \dfrac{\alpha}{\omega} \sin (\omega t) \right\} e^{-\alpha t} \)
情况 2: 当 \( \dfrac{1}{L C} \lt \left(\dfrac{R}{2 L}\right)^2 \) 时，电路是过阻尼状态
设 \( \beta = \sqrt { \left(\dfrac{R}{2 L}\right)^2 - \dfrac{1}{L C} } \) ，并将 \( I(s) \) 重写为
电流和电压表示为
\( i(t) = \dfrac{V_0}{\beta L} \; \sinh (\beta t) \; e^{-\alpha t} \)
\( \quad \quad = \dfrac{V_0}{2\beta L} \; \left\{ e^{ (\beta - \alpha) t} - e^{ ( - \beta - \alpha) t} \right\} \)
\( v_R(t) = V_0 \dfrac{\alpha}{\beta } \; \left\{ e^{ (\beta - \alpha) t} - e^{ ( - \beta - \alpha) t} \right\} \)
\( v_L(t) = L \; \dfrac{d i}{dt} = \dfrac{V_0}{2\beta} \left\{ (\beta - \alpha) e^{ (\beta - \alpha) t} + (\beta + \alpha) e^{ ( - \beta - \alpha) t} \right\} \)
\( v_C(t) = V_0 - V_0 \left\{ \dfrac{\beta + \alpha}{2 \beta} e^{(\beta - \alpha) t} + \dfrac{\beta - \alpha}{2 \beta} e^{(-\beta - \alpha) t} \right\} \)
情况 3: 电路是临界阻尼状态 \( \dfrac{1}{L C} = \left(\dfrac{R}{2 L}\right)^2 \)
电流和电压表示为
\( i(t) = \dfrac{V_0}{ L} \; t \; e^{-\alpha t} \)
\( v_R(t) = 2 V_0 \alpha \; t \; e^{-\alpha t} \)
\( v_L(t) = V_0 e^{- \alpha t} \left( 1 - \alpha t \right) \)
\( v_C(t) = V_0 - V_0(1+\alpha t)e^{-\alpha t} \)